Fizyka nurkowania, NURKOWANIE, teoria nurkowania
Fizyka nurkowania, teoria nurkowania
Fizyka budowli dla architektów, ARCHITEKTURA (czytelnia)
Fizyka sukcesu. Naukowe metody osiągania osobistego i finansowego szczęścia, OnePress
Fizyka poziom podstawowy 4189354, Matura
Fizyka 19 wieku. Tablice,
Fonoskop, SZKOŁA, FIZYKA, wynalazki
Foton, - fizyka, wikipedia artykuły
Fotografia dla ciekawych, A TU WRZUTA OGÓLNA NA HASŁO(1)
Frost Li Tvorcheskaya fotografiya, Fotografia ogólnie
Fiz-pol-IV-2014, Fizyka polimerów
[ Pobierz całość w formacie PDF ]//-->Fizyka polimerόwwykład IVSpis treści•Łańcuchgaussowski•Energia swobodnałańcuchaidealnego i entropiakonfiguracyjna•Rozkład z odwrotną funkcją Langevina•Funkcja korelacji idealnego polimeru2Łańcuchgaussowski•Łańcuchgaussowski reprezentowany modelem N+1perełek, powiązanych kolejno N idealnymi sprężynkamiwektory wiązańrj=Rj−Rj−1w tym modelu są swobodniepołączone, lecz nie mają stałej długości i podlegają3/ 2rozkładowi Gaussa⎛3rj2⎞3⎞⎛Ψj(rj)=⎜2⎟⎝2πb⎠exp⎜−2⎟⎜2b⎟⎝⎠••rozkład statystyczny wektorόw wiązań można traktować jak rozkładBoltzmanna, kontrolowany przez potencjał harmoniczny sprężyny o odlełościrjkońcόwi stałej sprężystości3kBT2:b3kBT2U(rj)=rj22b•energia potencjalnałańcuchaw konformacji{rN}={r1,r2,...,rN}jest sumąenergii potencjalnych wszystkich sprężynek:3U({rN})=kBT∑2=kBT∑2(Rj−Rj−1)2j=12bj=12bN3rj2N3•rozkład statystyczny konformacji{rN}={r1,r2,...,rN}łańcuchazbudowanego zN segmentόw z potencjałem harmonicznymU(rj)przyjmuje postać3N/ 2⎡U({rj})⎤->⎛3⎞Ψ({rj})=⎜Ψ({rj})=Zexp⎢−2⎟⎥⎝2πb⎠kBT⎦⎣•••−1⎛N3rj2exp⎜−∑⎜j=12b2⎝⎞⎟⎟⎠(*)taki model nazywa sięłańcuchemgaussowskimze względu na gaussowskirozkład wektorów wiązańrj=Rj−Rj−1rozkład statystyczny wektora koniec-koniecR=RN−Rłańcuchagaussowskiego otrzymuje się przez całkowanie rozkładu (*) po pełnymzakresie wektorów położeńR1,R2,...RN−1⎛3⎞P3d(N,RN)=⎜2⎟⎝2πNb⎠32•⎛N3R2j⎜−∑exp⎜j=12Nb2⎝⎞⎟⎟⎠•rozkład statystyczny wektora koniec-koniecłańcuchagaussowskiego jestrozkładem Gaussa4•••Łańcuchgaussowski opisuje się takżemodelem ciągłym,gdzie wskaźnik jokreślający położenie włańcuchugaussowskim jest traktowany jakzmienna ciągła⎡3N⎛∂R⎞2⎤Ψ(rN)=Cexp⎢−2∫⎜⎜∂j⎟dj⎥⎟2b⎝Rozkład Wienera⎢⎠ ⎥⎣⎦Hamiltonian modelu Edwardsa11dd2&H=∫ds(x(s))+∫dxU(x)ρ(x)+∫dx1∫ddx2U2(x1,x2)ρ(x1)ρ(x2)42VVVL•L•- gęstość merόw w punkciexρ(x)=∫dsδ(x−x(s))•konformacje polimeru zadaneścieżkąx(s)wdwymiarachparametryzowaną poprzez zmienną konturową≤s≤Lw granicy ciągłejb→0,N→ ∞przy fiksowanymL=N b2=<R2>•Rozkład statystyczny wektora R-Rrozpiętego między początkiem Rikońcem Rłańcuchagaussowskiego spełnia rόwnanie rόżniczkowe⎛∂b2∂2⎜⎜∂N−6∂R2⎝⎞⎟P(R−R)= ∂(R−R)∂(N)⎟⎠5 [ Pobierz całość w formacie PDF ]
