Fizyka nurkowania, NURKOWANIE, teoria nurkowania
Fizyka nurkowania, teoria nurkowania
Fizyka budowli dla architektów, ARCHITEKTURA (czytelnia)
Fizyka sukcesu. Naukowe metody osiągania osobistego i finansowego szczęścia, OnePress
Fizyka poziom podstawowy 4189354, Matura
Fizyka 19 wieku. Tablice,
Fonoskop, SZKOŁA, FIZYKA, wynalazki
Foton, - fizyka, wikipedia artykuły
Fenomen grozy w muzyce (groza,
Fotografia Cyfrowa - Edycja Zdjec, Fotografia
Fiz-pol-V-2014, Fizyka polimerów
[ Pobierz całość w formacie PDF ]//-->Fizyka polimerόwwykład V1Spis treści•Oddziaływania wyłączonej objętości–f- funkcja Mayera–Asymetryczne mery••••Klasyfikacja rozpuszczalnikówEnergia oddziaływań dalekiego zasięguTeoria Flory’ego dlałańcuchapolimerowego w dobrym rozpuszczalnikuMetoda grup renormalizacji (RG)2Oddziaływania wyłączonej objętości••modelełańcuchaidealnego– efektyoddziaływań bliskiego zasięgumiędzyograniczoną liczbą sąsiadujących merόwwłańcuchugiętkimoddziałują rόwnieżsegmenty znacznie odległe od siebie wzdłużkonturułańcucha->oddziaływania dalekiego zasięguw zakresie większych odległości występująprzyciągające oddziaływania Van der Waalsa••przy odległościach małych pojawiają się silneoddziaływania odpychające związane zzakazem Pauliego przenikania orbitalimolekularnych, prowadzące do efektów sterycznych•segmenty zajmują skończoną objętość i nie mogą sięwzajemnie przenikać3•prawdopodobieństwo znalezienia dwóch merów na odległościrwrozpuszczalniku przy temperaturzeTjest określone statystycznym rozklademBoltzmannarrgdzieU({r })- energia potencjalnałańcuchaw danej konformacji⎡U({r})⎤r−1Ψ({r})=Zexp⎢−⎥kBT⎦⎣••hard-core repulsion→•w warunkach dominacji oddziaływańodpychających następuje spęcznieniełańcucha->rozmiaryłańcuchagiętkiego stają się większe od rozmiarówłańcuchaidealnegoefekt wyłączonej objętości odzwierciedla oddziaływania między segmentamiznacznie odległymi od siebie wzdłuż konturułańcucha,które nazywają sięoddziaływaniami dalekiego zasięgu4•f- funkcja Mayera•f-funkcja Mayera – różnica między statystycznym rozkladem Boltzmanna dladwóch merów na odległościri rozkladem na nieskończonych odległościachrównym 1⎡U(r)⎤f(r)=exp⎢−⎥−1⎣kBT⎦→→⎡U(r)⎤3v= −∫f(r)dr=∫(1−exp⎢−⎥)dr⎣kBT⎦3•wyłączona objętośćv:•przy oddziaływaniach odpychających(r<1) :v > 0•przy oddziaływaniach przyciągających(r >1) : v < 0•o.o. - przy wysokich temperaturach,•o.p. - przy niskich temperaturach5 [ Pobierz całość w formacie PDF ]
